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科学曾经笃信的真理以太（第2页）

菲涅耳用波动说成功地解释了光的衍射现象，他提出的理论方法（现常称为惠更斯－菲涅耳原理）能正确地计算出衍射图样，并能解释光的直线传播现象。

菲涅耳又进一步解释了光的双折射，获得很大成功。

1823年，他根据杨的光波为横波的学说，和他自己在1818年提出的：透明物质中以太密度与其折射率二次方成正比的假定，在一定的边界条件下，推出关于反射光和折射光振幅的著名公式，它很好地说明了布儒斯特数年前从实验上测得的结果。

菲涅耳关于以太的一个重要理论工作是导出光在相对于以太参照系运动的透明物体中的速度公式。

1818年他为了解释阿拉果关于星光折射行为的实验，在杨的想法基础上提出：透明物质中以太的密度与该物质的折射率二次方成正比，他还假定当一个物体相对以太参照系运动时，其内部的以太只是超过真空的那一部分被物体带动（以太部分曳引假说）。

利用菲涅耳的理论，很容易就能得到运动物体内光的速度。

19世纪中期，曾进行了一些实验，以求显示地球相对以太参照系运动所引起的效应，并由此测定地球相对以太参照系的速度，但都得出否定的结果。

这些实验结果可从菲涅耳理论得到解释，根据菲涅耳运动媒质中的光速公式，当实验精度只达到一定的量级时，地球相对以太参照系的速度在这些实验中不会表现出来，而当时的实验都未达到此精度。

在杨和菲涅耳的工作之后，光的波动说就在物理学中确立了它的地位。

随后，以太在电磁学中也获得了地位，这主要是由于法拉第和麦克斯韦的贡献。

在法拉第心目中，作用是逐步传过去的看法有着十分牢固的地位，他引入了力线来描述磁作用和电作用。

在他看来，力线是现实的存在，空间被力线充满着，而光和热可能就是力线的横振动。

他曾提出用力线来代替以太，并认为物质原子可能就是聚集在某个点状中心附近的力线场。

他在1851年又写道：“如果接受光以太的存在，那么它可能是力线的荷载物。”

但法拉第的观点并未为当时的理论物理学家们所接受。

到19世纪60年代前期，麦克斯韦提出位移电流的概念，并在提出用一组微分方程来描述电磁场的普遍规律，这组方程以后被称为麦克斯韦方程组。

根据麦克斯韦方程组，可以推出电磁场的扰动以波的形式传播，以及电磁波在空气中的速度为每秒31万公里，这与当时已知的空气中的光速每秒31.5万公里在实验误差范围内是一致的。

麦克斯韦在指出电磁扰动的传播与光传播的相似之后写道：“光就是产生电磁现象的媒质（指以太）的横振动”

。

后来，赫兹用实验方法证实了电磁波的存在。

光的电磁理论成功地解释了光波的性质，这样以太不仅在电磁学中取得了地位，而且电磁以太同光以太也统一了起来。

麦克斯韦还设想用以太的力学运动来解释电磁现象，他在1855年的论文中，把磁感应强度比做以太的速度。

后来他接受了汤姆孙（即开尔文）的看法，改成磁场代表转动而电场代表平动。

他认为，以太绕磁力线转动形成一个个涡元，在相邻的涡元之间有一层电荷粒子。

他并假定，当这些粒子偏离它们的平衡位置即有一位移时，就会对涡元内物质产生一作用力引起涡元的变形，这就代表静电现象。

关于电场同位移有某种对应，并不是完全新的想法，汤姆孙就曾把电场比作以太的位移。

另外，法拉第在更早就提出，当绝缘物质放在电场中时，其中的电荷将发生位移。

麦克斯韦与法拉第不同之处在于，他认为不论有无绝缘物质存在，只要有电场就有以太电荷粒子的位移，位移的大小与电场强度成正比。

当电荷粒子的位移随时间变化时，将形成电流，这就是他所谓的位移电流。

对麦克斯韦来说，位移电流是真实的电流，而现在我们知道，只是其中的一部分（极化电流）才是真实的电流。

在这一时期还曾建立了其他一些以太模型，不过以太论也遇到一些问题。

首先，若光波为横波，则以太应为有弹性的固体媒质。

那么为何天体运行其中会不受阻力呢？有人提出了一种解释：以太可能是一种像蜡或沥青样的塑性物质，对于光那样快的振动，它具有足够的弹性像是固体，而对于像天体那样慢的运动则像流体。

另外，弹性媒质中除横波外一般还应有纵波，但实验却表明没有纵光波，如何消除以太的纵波，以及如何得出推导反射强度公式所需要的边界条件是各种以太模型长期争论的难题。

为了适应光学的需要，人们对以太假设一些非常的属性，如1839年麦克可拉模型和柯西模型。

再有，由于对不同的光频率，折射率也不同，于是曳引系数对于不同频率亦将不同。

这样，每种频率的光将不得不有自己的以太等等。

以太的这些似乎相互矛盾性质实在是超出了人们的理解能力。

1881年－1884年，阿尔伯特·迈克尔逊和爱德华·莫雷为测量地球和以太的相对速度，进行了著名的迈克尔逊－莫雷实验。